Световые колебания в некоторой точке, через которую проходит строго монохроматическая волна, должны продолжаться бесконечно долго и иметь неизменную частоту и амплитуду. Свет, излучаемый любым реальным источником,этим свойством не обладает. Тем не менее монохроматическая идеализация оказывается достаточной для решения многих задач. В частности, при изучении явлениий интерференции она пригодна для определения положения максимумов и минимумов интерференционной картины.

     Пусть в некоторую точку приходят волны, напряженности электрического поля которых равны Е₁ и Е₂. По принципу суперпозиции, напряженность результирующего поля равна их векторной сумме: Е = Е₁ + Е₂. В результате сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты получается колебание той же частоты, неизменная во времени амплитуда которого зависит от соотношения фаз складываемых колебаний и поэтому в разных точках наблюдения имеет, вообще говоря, разные значения.

    Из-за очень большой частоты оптических колебаний напряженность Е невозможно измерить непосредственно. Все приемники излучения измеряют энергетические величины (интенсивность света или освещенность поверхности), усредненные за промежуток времени, очень большой по сравнению с периодом оптических колебаний. Поэтому экспериментально наблюдаемые величины пропорциональны среднему значению квадрата напряженности электрического поля <E²> за время, определяемое инерционностью приемника излучения:

    Выражение для результирующей интенсивности помимо суммы интенсивностей каждой из волн содержит еще одно слагаемое, пропорциональное 2<Е₁Е₂>, называемое интерференционным членом. В тех случаях, когда интерференционный член обращается в нуль, результирующая интенсивность равна сумме интенсивностей и интеференция отсутствует.

1 2 3 4